激光打结石的费用一般在几千元到几万元不等，具体价格取决于结石的大小、位置、手术方式以及所在地区等因素。一般来说，越大的结石手术费用越高，越复杂的手术方式费用也越高。在不同地区，激光打结石的费用也可能存在差异。以下是一些影响激光打结石费用因素的详细说明：石块大小和位置：较大的结石手术难度更大，需要的治疗时间也更长，因此费用也会更高。此外，如果肾脏中的结石难以手术，或者位置复杂，也可能导致手术费用增加。手术方式：激光打结石有不同的手术方式，包括经皮肾镜取石术、输尿管镜取石术和体外震波碎石术。不同的手术方式有不同的费用。医疗机构：不同医疗机构的激光打结石费用可能会有所不同。一般来说，公立医院的手术费用要低于私立医院。所在地区：不同地区激光打结石的费用也可能存在差异。经济发达地区的医疗费用通常更高。在确定激光打结石的费用之前，患者应该就有关手术的费用、风险和益处等问题咨询医生。此外，患者还应该与医疗保险公司联系，了解激光打结石的手术费用是否可以报销。需要注意的是，以上价格仅供参考，实际费用可能会有所不同。患者应在手术前与医生讨论费用问题，并确定最终手术费用。...

2024-01-08

海信在CES上推出新款MiiLED电视ULEDX显示技术激光电视1月6日，海信在2023年的国际消费电子展（CES）上亮相，发布了多款新品。其中，最引人注目的莫过于新款MiiLED电视、ULEDX显示技术和激光电视。1.新款MiiLED电视海信此次推出的新款MiiLED电视采用最新的MiiLED背光技术，屏幕亮度高达2000尼特，对比度达到1000000:1，能够带来更加震撼的视觉效果。同时，新款MiiLED电视还搭载了海信自研的ULED图像处理引擎，能够进一步优化画质，让画面更加细腻真实。2.ULEDX显示技术ULEDX显示技术是海信在MiiLED背光技术的基础上研发的一项全新显示技术。该技术通过将MiiLED背光源与量子点技术相结合，能够实现更加精准的控光效果，带来更高的亮度、对比度和色彩饱和度。同时，ULEDX显示技术还能够有效减少背光漏光，提高画面均匀性。3.激光电视海信还推出了一款全新的激光电视。该激光电视采用三色激光的画质引擎，能够带来更加逼真细腻的画面效果。同时，该激光电视还支持4K分辨率和HDR显示，能够带来更加震撼的视觉体验。海信此次在CES上推出的新款MiiLED电视、ULEDX显示技术和激光电视，充分展示了海信在电视领域的技术实力。相信这些新品能够为消费者带来更加出色的大屏观影体验。...

2024-01-08 海信miniled是什么意思 海信miniled和uled哪个好

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2024-01-06 激光打标机打标不清晰 激光打标机打标不清晰怎么调

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2024-01-06

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2024-01-06 激光表面处理工艺 表面激光处理的缺点

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2023-12-28 激光打标机打标不清晰 激光打标机打标深度一般多深

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2023-12-27 激光美容仪器 美容仪器的区别 激光美容仪器有哪些

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2023-12-27 激光切割机激光雕刻机光路要使用什么软件 激光切割机激光雕刻机怎么使用

近视激光手术的价格取决于手术类型、手术的地点和手术的复杂程度等因素。一般来说，近视激光手术的价格从几千元到几万元不等。最常见的近视激光手术类型是激光角膜磨镶术（LASIK）。LASIK手术的价格通常在几千元到一万元左右。手术费用包括术前检查、手术费用和术后复查费用。另一种常见的近视激光手术类型是准分子激光原位角膜磨镶术（PRK）。PRK手术的价格通常比LASIK手术稍低，在几千元到几万元左右。手术费用也包括术前检查、手术费用和术后复查费用。近视激光手术的价格也取决于手术的地点。在不同的城市或地区，手术价格可能会不一样。一般来说，在大城市或经济发达地区的近视激光手术价格会比在小城市或经济不发达地区的近视激光手术价格更高。此外，手术的复杂程度也会影响手术价格。如果患者的近视度数较高或伴有其他眼部疾病，那么手术的复杂程度就会增加，手术价格也会相应提高。患者在选择近视激光手术医院时，应选择正规、有资质的医院，并与医生详细沟通手术方案和价格，以便做出明智的选择。...

2023-12-21 近视激光手术lasik 近视激光手术lasik blade

激光对抗激光对抗是一种利用激光技术进行干扰、压制、破壊或防御敌方激光器或激光导引装置的电子战对抗方式。它主要通过发射激光脉冲来实现，可以通过多种方式进行，包括定向能干扰、激光致盲或激光致毁。定向能干扰定向能干扰是利用激光脉冲干扰敌方激光器或激光导引装置的正常工作。通常可以通过以下几种方式实现：**激光致盲：**发射高功率的激光脉冲，使敌方激光器或激光导引装置的光学元件受损，导致其无法正常工作。**激光致噪：**发射高功率的激光脉冲，使敌方激光器或激光导引装置的接收器饱和，导致其无法正常接收信号。**激光致扰：**发射高功率的激光脉冲，使敌方激光器或激光导引装置的跟踪系统产生误差，导致其无法准确地跟踪目标。激光致盲激光致盲是利用激光脉冲暂时或永久地损害敌方人员或设备的视觉器官。它通常可以通过以下方式实现：**激光致盲武器：**发射高功率的激光脉冲，直接照射敌方人员或设备的光学元件，使其受损。**激光眩晕武器：**发射低功率的激光脉冲，照射敌方人员的眼睛，使其产生头晕、恶心、呕吐等症状，从而丧失战斗力。激光致毁激光致毁是利用激光脉冲破坏敌方激光器或激光导引装置的硬件。它通常可以通过以下方式实现：**激光致烧：**发射高功率的激光脉冲，使敌方激光器或激光导引装置的光学元件或电子元件熔化或汽化，导致其无法正常工作。**激光致爆：**发射高功率的激光脉冲，使敌方激光器或激光导引装置内部的爆炸物引爆，导致其被彻底摧毁。激光对抗是一种非常有效的电子战对抗方式，它可以有效地干扰、压制、破坏或防御敌方激光器或激光导引装置。随着激光技术的不断发展，激光对抗技术也将不断进步，在现代战争中发挥越来越重要的作用。...

2023-12-21 激光器 激光脉冲原理 激光器 激光脉冲的作用

图书名称：《强激光场中高次谐波辐射的理论研究》【作者】夏昌龙著【页数】181【出版社】中国原子能出版社,2019.11【ISBN号】978-7-5221-0239-9【分类】谐波-研究【参考文献】夏昌龙著.强激光场中高次谐波辐射的理论研究.中国原子能出版社,2019.11.图书封面：图书目录：《强激光场中高次谐波辐射的理论研究》内容提要：本书主要介绍超强飞秒激光与氦原子、氢分子离子、氩离子团簇模型、晶体材料模型相互作用的高次谐波辐射。利用量子方法和半经典模型，理论分析贡献高次谐波辐射的量子通道，为操控和提高高次谐波强度提供理论依据。重点对不同体系高次谐波辐射的机理、量子通道操控以及合成孤立阿秒脉冲方案进行了分析探究。《强激光场中高次谐波辐射的理论研究》内容试读第1章绪”论电子是构成原子、分子和物质的基本微粒之一，自1987年J.J.ThomoSo发现了电子的存在后，如何探测进而实现控制原子内部电子运动成为科学家们关注的课题[四。电子的关联、激发及分布弛豫等行为对解释自然界中的物理、化学性质有至关重要的意义。激光技术的发展为研究物理、化学、生物、医疗等领域提供了有效的工具。分子振动的振动能级差在毫电子伏数量级，对应的时间尺度为几十到几百飞秒，1999年诺贝尔奖获得者AhmedH.Zewail正是应用飞秒激光的泵浦探测技术观测到了化学反应过程)。但是，原子的内壳层、半导体纳米结构中及分子轨道中的电子，它们的运动时间却在阿秒(Attoecod,1a=10-18)量级上。因此如何获得脉宽更短，光强更强并方便实验室灵活应用的阿秒脉冲成为人们关注的一个热门课题。目前，实验室合成阿秒脉冲首选可行的方法是叠加高次谐波辐射谱。高次谐波谱的平台区有规律、等频率间隔分布等特点，是合成阿秒脉冲的首选光源。本章将对激光技术的发展历程及应用、高次谐波的特点及意义、合成阿秒脉冲的进展及研究现状等问题进行简要的论述。1.1强激光与物质相互作用的非线性效应激光的出现给人们进一步研究物质本性带来了强有力的工具。激光技术的发展促进着激光与物质相互作用的研究，每一次激光技术的重大突破，都产生激光与物质相互作用的新的研究方向，使人们对物质世界有进一步的认知。自从1960年5月16日，美国加利福尼亚州休斯实验室的科学家梅曼宣布获得了波长为0.6943m的激光以来，激光技术不断的发展，新的物理现象不断被发现，人们对微观物理的研究也变得更加火热。1.1.1激光技术的发展历程20世纪60年代，虽然刚刚问世的激光器发射的激光强度还很小，但是。1强激光场中高次谐波辐射的理论研究·这并不影响人们对物理的探究热情。这一阶段人们发现了许多重要的非线性物理现象，例如，Mau等人[发现了多光子电离现象，Frake等人[发现了二倍频现象等为后续的探究工作打下了基础。正是由于激光场的强度远小于电子所处的库仑场的强度，微扰理论(PerturatioTheory)很好地解释了此时出现的这些非线性光学物理现象。1962年，调Q技术(QSwitchigTechique)的发展获得了光强为兆瓦(IOW)量级、脉宽为纳秒(109)量级的激光输出[。1966年，锁模技术的发展将激光的光强提高到了太瓦(102W)量级，脉宽达到了皮秒(102)量级[。锁模技术一般分为主动锁模和被动锁模[)，区别是主动锁模通过外部激光器的调制信号周期性地改变增益或损耗，而被动锁模主要利用材料自身的非线性吸收或非线性相变等特性实现锁模。这使得锁模技术不可能放大超短邀光脉冲而不引起额外的非线性效应，限制了激光峰值强度的增强。在1985年提出的啁啾脉冲放大(ChiredPuleAmlificatio)技术[]打破了这种限制，解决了放大过程中伴随的非线性效应问题，使得激光场的功率达到帕瓦(105W)量级.o],聚焦后峰值功率密度能达到1021W/cm2之高[山。对于激光脉冲可以用20世纪90年代发展起来的多层啁啾镜补偿技术，将脉冲宽度压缩到近傅里叶极限的宽度。2003年，Yamae等人12]采用反馈相位补偿技术得到了脉宽仅为3.4的激光脉冲，通过充气空心光纤诱导相位调制技术进一步得到了脉宽仅为2.6的激光脉冲，这约等于掺钛蓝宝石激光器发射的激光中心频率对应的一个光学周期(2.7)。虽然对于这种脉宽很短的激光脉冲，激光场的光强难以达到多周期对应的光强，Bohma等人1)在2008年利用气体压力梯度的充气空心光纤实现了脉宽为5.4f,聚焦峰值强度达5×1018W/cm2的超快超强飞秒激光。总的来说，激光技术的发展主要向着光强增强和脉宽缩短两个方向发展，图1.1清晰地展现了这两个方面的发展历程。PW100u5100TW嘲哦放大技术GW100锁模技术MW1f调Q技术KW1960197019801990200019601970198019902000年份年份图1.1左图：激光电场峰值强度的发展历程)；右图：激光脉宽的发展历程24第1章绪出论1.1.2强激光场中的非线性效应随着高强度的聚焦激光的出现，激光脉冲的电场强度达到甚至超过了原子内部库仑势的电场强度，这给微观物理的研究提供了便利的条件16)。特别是脉宽只有1~2个光周期，光强大于104W/cm2的飞秒激光场为研究原子、分子内部结构提供了有效的工具。激光与原子相互作用也由微扰进入到非微扰区，通常用Keldyh系数y区分是否达到非微扰区。Y-2U,21式中，I。为原子的电离能，U。为有质动力能，I和ω为入射激光的光强和频率。如果Keldyh系数趋近甚至小于1时，则认为进人了非微扰区。目前人们关注的强激光脉冲与原子相互作用的非微扰现象主要有以下几种。1.1.2.1多光子电离(Multi--PhotoIoizatio,MPI)在20世纪60年代初，Mau等人1刀发现束缚态上的电子可以通过吸收多个光子（≥2）的能量而跃迁到连续态的现象，即多光子电离过程(MPI)。早期实验中使用的激光强度较低，电离随着激光脉冲强度的增加而增加，最低阶微扰理论可以很好地描述这个过程81]。然而，随着激光脉冲强度增加，当大于某一临界场强时，核外电子将会全部电离，此时，最低阶微扰理论将不能描述电离过程，该临界光强被称为饱和强度。当激光场的场强继续增加，核外电子会与激光脉冲产生很强的耦合效应，原子能级会出现动态的位移，即发生了AC-Stark效应。原子能级的动态位移是非微扰的，所以很难用微扰理论解释这一物理现象。1.1.2.2阂上电离(AoveThreholdIoizatio,ATI)在20世纪70年代末，Agotii等人[2o]发现电子吸收比MPI过程所吸收的光子数更多时才发生电离，即阈上电离过程(ATI)。ATI过程的出现是因为强激光脉冲使得原子的库仑势发生了变形，原子体系的能级发生了非微扰移动。随着激光脉冲强度的增强，导致原子核外电子的电离能增加，低阶的电离通道就会关闭，ATI电子能谱的低阶峰会变弱直至消失，其他谱峰的强度也无法用微扰理论来解释2]。1.1.2.3隧穿电离(TuelligIoizatio,TI)1965年，Keldyh22)就曾预言当激光场的场强足够高，频率足够低时，·3·强激光场中高次谐波辐射的理论研究激光电场可以看作是准静态的，激光电场会使原子核产生的库仑势发生严重畸变，从而形成一个势垒，此时电子存在一定几率穿过这个势垒而成为自由电子，即发生隧穿电离(TI)。其电离速率可以由ADK(Ammoov-Deloe-Kraiov)理论23]给出，具体公式推导将在第2章给出。l.1.2.4越垒电离(OverTheBarrierIoizatio,OTBI)当激光脉冲的电场强度继续增大，库仑势一端被压缩到连处在基态的电子都能够脱离原子核，即能够发生越垒电离(OTB)。人们可以通过数值求解含时Schrodiger方程的方法来预测OTBI的电离速率，在强激光场下，电子波函数可以看做Volkov态24的叠加，Volkov波包的中心随着激光电场的周期振荡而振荡，但是初始波函数在外场下是非稳定的，所以整个波包会很快扩散从而导致电离。1.1.2.5次序双电离与非次序双电离自1983年A.L'Huillier等人[25]在实验上首次观察到氙原子在某段范围内的光强的激光作用下，多电子电离几率比次序电离理论预测的结果高出5~6个数量级，随着激光脉冲光强的增加，一价离子产量逐渐增加，单电子近似地模拟了一价离子的电离几率，但是当激光光强增加到一定程度，虽然并没有达到单电子电离的饱和光强，二价离子就已经开始出现，人们称这种无法用单电子近似理论解释的电离过程为非次序多电子电离。但是限于当时测量精度有限，二价离子产量小等原因，并没有引起A.L'Huillier等人的关注。直到I992年，Fittighoff等人[26们在氦原子的电离实验室中也观察到了非次序双电离现象，接着B.Walker等人[2]给出了更精确的测量结果，二价氦离子电离几率中间出现了一个平台结构，被称为“Kee”结构，这是非次序电离的一个重要特征。1999年，Weer等人观测到了非次序电离的另外一个特征，高价子的动量谱呈现双峰结构。非次序双电离的机制模型主要有：重散射(Recatterig)模型2]，Shake-Off模型[2]等。非次序双电离的出现让人们进入了原子内部电子间关联效应的研究。强激光场还可以用来操控分子取向(MolecularAligmet)与分子准直(MolecularOrietatio)等进一步研究微观物理现象。限于篇幅，这里不一一介绍。下面介绍强激光作用下的另外一个非常重要的高阶非线性效应一高次谐波辐射。。4。4第1章绪论1.2高次谐波辐射的研究背景当光强达1014W/cm2量级的飞秒激光脉冲照射到原子或者分子气体靶，激光的电场强度就可以与库仑势的强度相比拟，此时，除了发生强场电离外，由高阶非线性电极化系数的耦合效应还能发射出频率为整数倍的入射激光频率的高次谐波。高次谐波谱具有如下特征：低阶次的谐波的发射效率迅速下降，这可以用微扰近似理论解释；接着谐波发射谱出现了一个平台，在该区域谐波的发射效率随谐波阶次的增加而下降缓慢甚至几乎不变，这是微扰理论很难解释的；最后，在某一阶次谐波附近，谐波的转换效率迅速下降，被称为高次谐波的截止位置。高次谐波谱覆盖的光谱范围广，且具有发射效率相近，频率间隔一致，辐射波持续时间短，波长可调等特点，在研究微观超快过程，合成阿秒脉冲，微观时间、空间分辨等研究领域有非常重要的应用。1.2.1高次谐波的探究历程高次谐波辐射的研究是从20世纪80年代末开始的，早在1987年，Shore和Kight就曾预言[3o]电离电子在外激光脉冲的作用下有可能返回到母核附近，跃迁回基态而发出一个高能光子，即发射高次谐波。紧接着，Mchero3]等人在实验上首次观察到了高次谐波现象。在l988年，Fer-ray等人32]也观察到了最高谐波阶次为33次的谐波出现。此后，高次谐波辐射谱得到了广泛的关注[3-3]。实验上研究高次谐波辐射的靶室通常装置[36]有：气体喷流装置(GaJet),充气波导管(GaFilledWaveguide),充气靶室(GaFilledCell),预电离气体的等离子体波导管等。其中前两个应用最为广泛，气体喷流装置需要将激光的焦点会聚到一个喷嘴处，产生的高次谐波相位匹配取决于激光光斑的几何形状。充气波导管装置可以引导激光在波导管壁以掠人射方式进行反射，这样可以方便控制光强和相位。高次谐波辐射通常用中红外（如1064m)激光[37.38）或近红外（如800m)激光[3]与惰性气体0，)、类惰性气体离子、惰性气体离子或者等离子体相互作用42)产生。高次谐波辐射的研究主要有以下两方面。高次谐波辐射的研究，一方面是如何展宽谐波平台方向。到1997年，Chag等人[4]利用超短超强脉冲作用于惰性气体He和Ne,观察到了297次的高次谐波，对应相干射线能量为460eV(对应波长为2.7m),次年，·5强激光场中高次谐波辐射的理论研究·Schurer等人利用脉宽为5f的超短脉冲作用于氦原子，观察到了辐射能量大于415eV(对应波长约3m)的谐波。这两个结果证明了高次谐波已经展宽到了“水窗”(2.33~4.37m)波段的研究，而水窗在生物研究方面具有极其重要的意义。高次谐波辐射研究的另一方面是如何提高谐波平台的发射效率。Rudquit等人[5]用充气毛细管(GaFilledFier)作为靶，代替传统的喷嘴式靶，通过调节毛细管大小及充气气压等，提高了谐波的相位匹配，有效地增强了高次谐波辐射效率，效率达到了104~106量级，实现了谐波产额增强的目的。Lag等人[46]利用自引导(Self-Guided)飞秒激光脉冲与氙原子相互作用，通过准相位匹配，也实现了高次谐波辐射效率的提高。除了惰性气体靶外，利用固体或者团簇与强激光相互作用也能提高高次谐波辐射效率[4刀。Gio等人[48]和Sere等人[)分别利用周期调制的充氖毛细管和周期调制介质密度的方法，提高了谐波谱平台区的发射效率，实现了高次谐波在水窗波段的准相位匹配，即在2~5m范围内的高次谐波辐射效率得到了增强。研究高次谐波辐射实验进展参阅文献[50]。1.2.2高次谐波辐射机制高次谐波辐射谱中平台区的出现，已经完全超出了微扰理论的解释范围。人们很快从实验结果中总结出来了一个截止规律：Et=I。十3.17U,其中，I。是原子的电离能，U。=I/4w品为有质动力能。在数值求解薛定谔方程]和Floqet理论[2)等方法计算单原子与激光相互作用重现了高次谐波的平台结构，验证了高次谐波辐射发生在单原子响应的基础上，Corkum[28]在1993年提出了半经典理论，很好地解释了高次谐波谱的截止规律及高次谐波辐射效率与驱动激光椭圆率之间的依赖关系。“三步模型”理论可以用图1.2清晰地表示：初始电子处在基态，概率分布主要集中在原子核附近，当库仑势被压制时，电子可能发生多光子电离或者隧穿电离进人到连续态，即发生第一步的电离过程，这一步中电子的行为看成是量子的；第二步，达到连续态的电子可以看作是自由电子，在外激光脉冲的振荡中获得额外的动能，也叫颤动动能。此过程中电子是准自由电子，激光脉冲看成随时间变化的经典电场，因此可以用经典的牛顿运动方程来描述；第三步，当激光脉冲的电场方向改变时，部分电离电子反向回到母核附近，有一定几率跃迁回基态并放出高能光子，即发生高次谐波反射。谐波的最高能量等于原子的电离能加上电子在外激光脉冲作用下获得的最大动能(3.17U。),恰好与实验得到的经验规律一致[6]。6····试读结束···...

2023-11-09 高次谐波 理论研究什么 高次谐波效应

1.近视的激光治疗具有创伤小、恢复快的优点，只要选择比较正规的医院，积极配合医生治疗即可。2.手术后，可以实现正常的视力，通常没有缺点，所以目前如果你不想戴眼镜。3.可以考虑进行激光手术，但手术后，重要的是要注意合理用眼，避免看电子产品。4.防止近视复发。...

2023-04-26

图书名称：《职业技术教育课程改革规划教材·光电技术应用技能训练系列教材典型激光加工设备的应用与维护激光加工设备》【作者】高帆，毕宪东【丛书名】职业技术教育课程改革规划教材·光电技术应用技能训练系列教材【页数】160【出版社】武汉：华中科技大学出版社,2019.09【ISBN号】978-7-5680-5484-3【分类】激光加工-工业生产设备-职业教育-教材【参考文献】高帆，毕宪东.职业技术教育课程改革规划教材·光电技术应用技能训练系列教材典型激光加工设备的应用与维护激光加工设备.武汉：华中科技大学出版社,2019.09.图书封面：图书目录：《职业技术教育课程改革规划教材·光电技术应用技能训练系列教材典型激光加工设备的应用与维护激光加工设备》内容提要：本书的主要内容有典型激光设备的使用，包括激光打标机、激光内雕机、激光焊接机、激光雕切机和3D打印机的使用，以及激光调试等内容。《职业技术教育课程改革规划教材·光电技术应用技能训练系列教材典型激光加工设备的应用与维护激光加工设备》内容试读项月一激光打标机的使用项目描述激光，全称为受激辐射光放大，英文全称为LightAmlificatioyStimulatedEmiioofRadiatio,简称Laer。它是一种新光源，其所具有的相干性、单色性、方向性与高输出功率是其他光源所无法比拟的。MN激光标刻是指用激光束在各种不同的物质表面打上永久的标记。标刻的效应是通过表层物质的蒸发露出深层物质，或者是通过光能使表层物质发生物理化学变化而“刻”出痕迹，或者是通过光能烧掉部分物质，显示出所需刻蚀的图案、文字。激光标刻的特点如下。(1)标记永久耐磨。激光照射红件表面，局部产生高温，从而使材料本身汽化或在高温下被氧化而产生印记，除非材质本身被破坏，否则激光标记不会被磨损。(2)无接触式加工。激光标记是激光束照射工件表面而留下的印记，无外力作用于材质表面，无刀具磨损。(3)任意图形编辑。激光标记设备均采用计算机控制，可对任意图形文字进行编辑输出，无须制版制模。(4)高效率、低成本。激光束在计算机的控制下可以高速移动，通过分光技术，还可以实现多工位同时加工，提高效率。(5)环保无污染。相对于传统的丝网印刷和化学腐蚀等标记方法，激光标刻无三废物质排放，因而工作环境清洁。本项目将以TY-FM-20型激光打标机标刻金属名片、矢量图和位图为例，介绍激光标刻的方法、加工步骤以及参数设置。TY-FM-20型激光打标实训系统如图1-0-1所示。2典型激光加工设备的应用与维护大学出版社化十M20型激测东图1-0-1项目目标【知识目标】了解激光标刻的原理及特点，掌握TY-FM20型激光打标机的标刻方法和步骤。【能力目标】会运用EzCd2软件设计并标刻金属名片，掌握矢量图及位图的标刻步骤及参数设置。【职业素养】培养学生将设想变为产品的动手能力，提高学生的自我学习能力，为今后工作奠定坚实的基础。项目准备【资源要求】TY-FM-20型激光打标实训系统一套。项目一激光打标机的使用3【材料工具准备】金属卡片。【相关资料】(1)TY-FM-20型激光打标机说明书。(2)EzCad2软件使用说明书。项目分解任务1金属名片的激光标刻任务2矢量图的激光标刻任务3位图的激光标刻任务1金属名片的激光标刻【接受工作任务】1.引入工作任务学出版社在金属材料上标刻名片，名片的设计如图可1所示，标刻成品如图1-1-2所示。此任务需要学生掌握用激光打标机制作名片的操作涉骤，以及会熟练运用打标软件EzCd2进行名片的制作与编辑。心天逸武汉天之逸科技有限公司TANYWuhaTazhlyTechologyCo.Lid.余天成总都：夫汉爽洪山区汤漫爽北路长减科发园知新楼电话：400-827-0050项目整理传其：02759901000Tet18827000000月a是：tt:/mtz88.coCQ3296380000编：430074图1-1-1名片设计成品2.任务目标及要求1)任务目标运用打标软件EzCd2进行名片的制作与编辑，调试激光打标机参数，根据打标步骤标刻金属名片。2)任务要求(1)了解激光打标机的标刻原理与标刻特点。(2)熟练运用打标软件EzCad2进行名片的制作与编辑。典型激光加工设备的应用与维护心天逸武汉天之逸科技有限公司TIANYIWuhaTiazhiyiTechologyCo.,Lid总部：式汉市洪山区汤逊湖北余天成路长城科技园知新接电话：400-827-0050项目经理传真：027-59901000Tet18627000000月址：htt:/www.tzy88.com003296380000部编：430074图1-1-2名片标刻成品(3)掌握用激光打标机标刻名片的方法和步骤。【信息收集与分析】1.激光标刻原理激光几乎可对所有零件（如活塞、活塞环、气门、阀座五金工具、卫生洁具、电子元器件等)标刻，且标记耐磨，生产工艺易实现自动化，被标记部件形变小。TYFM20型激光打标实训系统采用振镜扫描发式进行标刻，即将激光束入射到两反射镜上，利用计算机控制扫描电机带动反射镜分别资XY轴转动，激光束聚焦后落到被标记的工件上，从而形成了激光标记痕迹。原理如图11-3所示激光光腔Y轴电机平场聚焦镜-X图1-1-3TY-FM-20型激光打标实训系统标刻原理2.产品结构及主要技术指标TY-FM-20型激光打标实训系统是集激光器系统、计算机控制系统、机械系统、检测及自动控制技术等于一体的高科技产品，如图1-1-4所示。顶目一激光打标机的使用15手动升降系统激光器系统计算机控制系统振镜扫描系统二维工作平台激光电源及电控系统图1-14TY-FM-20型激光打标实训系统构成该激光打标系统采用振镜扫描方式，速度快、精度高，可长时间工作，能在大多数金属材料及部分非金属材料上进行刻写或用于制作难以仿制的永久性防伪标记。该系统主要由激光器系统、激光电源、振镜扫描系统、计算机控制系统、指示系统、聚焦系统等组成。1)激光器系统科技激光器系统是整个产品的核心淇实质由两个部件构成，即光纤激光器和激光器电源，如图1-1-5所示。TY-FM-20型激姚打标实训系统采用的是20W的光纤激光器。图1-1-5激光器构成2)激光电源系统采用新型激光电源，具有流量水压保护、断电保护、过压/过流保护等功能，技术指标如表1-1-1所示。3)振镜扫描系统振镜扫描系统由光学扫描器和伺服电机两部分组成。整个系统采用新技术、新材料、新工艺、新工作原理设计和制造光学扫描器与偏转工作方式为动磁式和动圈式的伺服电机连接，其具有扫描角度大、峰典型激光加工设备的应用与维护表1-1-1激光电源技术指标项目指标激光功率≥20W调制频率范围20-100kHz供电电源220V50Hz单相交流电源最大用电功率≤1kW效率≥80%过压保护115%-135%过流保护110%~120%值力矩大、负载惯量大、机电时间常数小、工作速度快、稳定可靠等优点。精密轴承消隙机构提供了超低轴向和径向跳动误差；先进的高稳定性精密位置检测传感技术使设备具备高线性度、高分辨率、高重复性和低漂移性。光学扫描器分为X方向扫描系统和Y方向扫描系统，每个伺服电机轴上固定着激光反射镜片。由计算机发出的指令控制每个伺服电机的扫描轨迹。4)计算机控制系统计算机控制系统是整个激光打标机系统控制和指挥的中心，同时也是打标软件安装的载体。通过对振镜扫描系统等的协调控制完成对方件的标刻处理。TY-FM-20型激光打标实训系统的计算机控制系统主要包括机箱、主板、CPU、硬盘、内存条、专用标刻板卡、软驱、显示器、键盘、鼠标等。5)指示系统指示光波的波长为630m,为可见红光，安装于激光器光具座的后端。其主要作用有两点：(1)指示激光加工位置；(2)为光路调整提供指示基准。6)聚焦系统聚焦系统的作用是将平行的激光束聚焦于一点。主要采用千0透镜，不同的f0透镜的焦距不同，标刻效果和范围也不一样，TY-FM-20型激光打标实训系统标准配置的透镜焦距f=160mm,有效扫描范围为110mm×110mm。用户可根据需要选配不同型号的透镜。7)输入/输出接口本机提供了一些配合生产线流程的基本输入/输出接口，以10芯航插的形式固定在设备电源柜后侧底部，信号的具体定义如下。1号脚：输出口1电子开关的十端。2号脚：输出口1电子开关的一端。3号脚：输出口0电子开关的十端。4号脚：输出口0电子开关的一端。5号脚：不接。6号脚：输人口1的十端(24V型)。7号脚：输入口1的十端(5V型)。···试读结束···...

2023-02-06 计算机控制系统 激光加工技术 计算机控制系统 激光加工原理

图书名称：《激光光束质量度量》【作者】（美）T.SeaRo著【页数】177【出版社】北京：国防工业出版社,2018.12【ISBN号】978-7-118-11694-6【价格】66.00【分类】激光-质量-度量【参考文献】（美）T.SeaRo著.激光光束质量度量.北京：国防工业出版社,2018.12.图书封面：图书目录：《激光光束质量度量》内容提要：本书共分七章。内容包括：绪论；如何搭建M2测量设备；如何设计光束质量指标；光束质量指标间的转换；光束阵列；注意事项；总结。《激光光束质量度量》内容试读第1章绪论1.1激光光束质量测量的首要准则激光光束质量测量的首要准则指出，任何试图将包含七维特征（三维坐标、三维相位、一维时间)的复杂电场简化为单一数字的行为，都将不可避免地丢失一些信息：E[,y,z,t]=Elt,y,zleiolle-jwt(1.1)光束质量的确定似乎很简单，只要购买一个商用激光光束质量分析仪，接上插头，对准光束，就可以测得光束质量了。这种方法看似没有问题，然而当想要进行以下一些具体工作时，就可能出现问题，例如：(1)尝试将光束质量数据用于计算；(2)对商业产品的假设前提有疑虑；(3)需要撰写合同规定条款，或试图满足合同规定条款。1.2激光光束质量研究的历史、资源和现状自从20世纪60年代激光出现之后，人们就开始对激光光束质量进行研究。科学家首先提出用M(模式)因子测量叠加高斯光束中高阶高斯光束的阶数。不久，其他光束质量度量评价方法也相继提出，例如，桶中功率(PIB)和光束参数乘积(BPP)等。此外，Strehl比(Strehlratio)也是早期评价光束质量的主要方法之一，它最早被人们用来描述恒星影像。早期关于激光光束质量测量的文献大多是在私人或行业内部的出版物上出版的，2。■第1章绪论而不是公开发表在科学文献杂志或学术会议论文集中，因此，许多“诀窍”只是激光工程师和科学家之间的常识，而没有以严格的格式记录下来。例如，在AthoySiegma博士的互联网参考目录中，有超过300篇文献是关于光束质量测量的，然而，这些文献的标题中第一个包含“M2”术语的是《光斑尺寸与M2的依赖关系》。该论文只在1972年Holoeam公司出版的技术简报中发表。再如，国际标准组织(SO)发布的具有独立版权的11146官方文件，对M2因子进行了标准化规定，但该规定仅在IS0网站上出售，并没有出现在公开出版物中。这种情况使得光束质量的定义具有通俗性，而缺乏科学性和严谨性。同时，由于光束质量分析仪和其他光束质量测量设备很容易购买和使用，也给人们留下了光束质量很容易测量的错觉。激光领域经典著作《激光》(Siegma,l986)一书的作者AthoySiegma博士就曾举办大量的研讨会和讲座，试图解决相关领域工作者对激光光束质量的错误认知，例如l998年Siegma博士做了“如何测量激光光束质量”的报告。尽管Siegma博士做了很多努力，人们对光束质量的认知仍然存在一些明显问题，主要如下：(1)光束质量指标难以复现；(2)方法不严谨；(3)存在错误概念，例如：①大多数激光光束质量测量方法都是测量相同的内容；②M2因子适用于所有类型光束的光束质量度量；③谈及光束质量时，并不需要提及误差；④衍射极限倍数，具有严格的物理意义：⑤光束质量是一个严格的科学度量指标；⑥光束质量测量方法的微小变化对测试结果影响不明显等。本书在帮助读者学习如何测量并确定激光光束性能的同时，还将证明以上理解和认知是错误和有风险的。实际上，光束质量的意义在于：(1)衡量激光束聚焦能力；(2)衡量激光束模式；(3)衡量激光束发散角；(4)与一些特定应用相关或不相关的物理描述。不同的系统或应用需要对激光光束性能进行不同的测量。本书将帮助读者了解光束性能的常用标准测量方法，并向读者展示针对具体应用如何创建并验证测量方法。■1.3激光器结构31.3激光器结构本节首先定性介绍激光器的原理和构成，目的是充分了解激光器构成对激光光束质量的影响。读者可参照“参考文献”中列出的几本高质量图书中的任何一本，深入、定量地理解激光谐振腔。1.3.1激光谐振腔一般来说，激光谐振腔至少由三部分组成，即激励源、增益介质和反馈机构，如图1.1所示。常见的激励源有放电激励源、电压激励源、闪光灯激励源、二极管激励源或化学激励源。激励源通过使增益介质内粒子数反转实现光放大。常见的增益介质有人造晶体、气体、染料、PN结、掺杂玻璃和透明陶瓷等。最常见的反馈机构是一组反射镜，该组反射镜在增益介质的发射波长附近具有特定的光学性质。典型情况下，一个反射镜的反射率为100%，称为高反射镜；另一个反射镜为部分反射镜，称为输出镜。当泵浦能量转移至激光增益介质时，大量电子被激发到较高能级。该高能级必须具有较长的寿命，使得电子能够保持在激发态，而不是立即衰减到基态，从而能够满足光子在谐振腔内的多次往返放大。典型的激光器谐振腔的尺寸只有几英尺①长或更短，光在谐振腔内的往返时间为纳秒量级，因此毫秒量级的上能级寿命足以使谐振腔产生激光。对于激光受激辐射来说，1可以满足光子在谐振腔内近百万次的往返运动。最终，一些激发态的电子将跃迁到较低能级。这些跃迁辐射的光子，在空间和时间上是随机的。在这些自发衰减的光子中，总会出现一些传播方向恰好与谐振腔光轴同轴的光子，在高反射镜和输出镜之间反射，最终形成振荡。当具有适当能量的光子与激发态的电子作用时，能够激发电子向低能级跃迁，并产生另一个与原光子运动方向相同并且具有相同相位的光子。该过程不断重复，使得在数毫秒时间内，激光增益介质开始以与泵浦同样的速率发射出激光，此时激光谐振腔处于振荡状态。激光一词是“受激辐射光放大”(LightAmlificatioyStimulatedEmiioofRadiatio,LASER)的首字母缩写，是对激光谐振腔内发生情况的准确描述。通常将laer作为名词来指代激光装置，将lae作为动词来描述当激光谐振器处于振荡状态时发射相干激光的状态。①1英尺=0.3048m。4■第1章绪论输出波束循环通量输出镜增益介质高反射镜图1.1通用激光谐振腔结构1.3.2稳定腔稳定腔是指光场的波前可以在谐振腔内循环自再现而不发生畸变的谐振腔。在实际情况中，由于谐振腔内损耗的存在，无法实现光场波前的无畸变循环自再现。波前可以在谐振腔内自再现的光场称为谐振腔模式或腔模式。如果反射镜是球面的，则谐振腔内的模式为厄米高斯(Hermite-Gauia)或拉盖尔高斯(Laguerre-Gauia),这些将在1.5节中深入讨论。如果增益介质是由光纤构成的光纤激光器，如1.5.4节所述，则可将其视为波导模式结构。稳定谐振腔的另一个重要特征是波前通常通过输出镜（部分反射镜）耦合输出。稳定的谐振腔是由特定曲率的反射镜和特定腔长构成的(Siegma,1986,Eq.19-8),满足(-)(-)(1.2)式中：L是谐振腔的长度；R1和2是构成谐振腔镜面的曲率。稳定谐振腔内通常包含大量模式。如果不希望得到高阶模式，那么就需要采取特定的方法对其进行抑制。这些方法包括在腔内放置小孔光阑、腔内急剧聚焦(haritracavityfoci)或只使用部分增益介质的特定泵浦方式只使用一部分的增益介质。如果谐振腔的腔镜是球面镜，则其模式分布为高斯分布。这些模式结构将在1.5节中全面讨论。1.3.3非稳腔非稳腔是指腔内波前或模式不能自再现的谐振腔。在非稳腔内，输出镜尺寸通常小于腔内光束波前尺寸，或与谐振腔另一侧的高反镜呈一定角度，使得非稳腔激光束直接从输出镜周围出射。通用的非稳腔结构如图1.2所示。非稳腔通常具有很高的单程增益(90L),通常单程增益大于100%。非稳腔内模式数较少，最多只存在几个模式。模式分布只能通过Fox-Li数■1.3激光器结构5值迭代法求解，而无法求得封闭解（解析解）。非稳腔结构紧凑，可应用在高能激光领域，例如在军事领域中作为长距离传输应用的激光光源。这是因为与稳定腔相比，非稳腔的腔内循环通量与耦合输出通量之间的比率较低。在稳定腔内，输出镜的反射率高达95%~99%。腔内循环通量比耦合输出通量大20~100倍。对于输出功率只有几瓦的激光器来说，这无关紧要。然而，对于采用稳定腔结构的数十瓦级商用激光器，需要在腔内实现高达1kW的循环通量。如果采用稳定腔结构，千瓦级的激光器谐振腔可能需要具有兆瓦的循环通量，这将损坏增益介质和谐振腔内光学元件。反之，对于非稳腔结构，每个往返内可能有超过2/3的能量输出，循环通量仅为其能量的一部分。这就意味着如果采用非稳腔结构，输出10kW能量的激光器，其腔内通量仅有30kW。这对于谐振腔内的光学元件尤为重要，也是很多高能应用领域的激光器采用非稳腔结构的原因。非稳腔结构的其他优点包括采用非稳腔结构的激光器可以产生环形光束，非常适合采用激光扩束镜进行发射传输，易实现单模和高能输出。输出波束循环通量输出镜增益介质高反射镜图1.2通用的非稳腔结构示意图1.3.4主振荡功率放大器主振荡功率放大器(MOPA)是产生高功率相干激光的另一种结构。这种系统是先由主振荡器产生一束较好光束质量的低功率激光，然后使用无反馈装置的放大器对其进行放大。多数情况下，种子光多次通过各级放大器进而充分利用各级放大的能量。在本书讨论的三种激光谐振腔结构(稳腔、非稳腔、MOPA)中，MOPA结构对光学元件要求最低，且输出功率最高。MOPA结构在高能高功率激光领域，如大型激光聚变装置，占有绝对优势。MOPA输出光束的模式与所使用的种子光的模式相同，其光束质量的降低主要来源于放大元件中增益的非均匀性以及复杂光路中孔径6■第1章绪论限制导致的衍射环。1.3.5激光器的时域特性激光器工作模式有连续模式和脉冲模式两种。脉冲激光器可分为调Q脉冲激光器、锁模激光器和增益开关激光器等。调Q激光器中增益介质处于连续泵浦状态，但仅允许在远长于腔内往返周期的时间段内，形成腔内振荡。由此产生的光脉冲长度在10~100之间。第一种调Q方法是给反射镜安装电动机，电动机每转一周腔镜将实现一次对准。稳定腔输出的调Q脉冲宽度足以满足光束在腔内的多次振荡，因此具有较好的模式结构。锁模激光器内的增益介质也处于连续泵浦状态，允许振荡光仅在几个循环之后输出腔外。在模式锁定打开时，可以使所有输出的纵模都处于时域相干状态。锁模脉冲比调Q脉冲短很多，通常为几皮秒。由于腔内循环的脉冲无法“感受”谐振腔，在多数时间是被关断的，因此稳定腔输出的锁模激光器也有完整的模式结构。增益开关使光泵浦快速打开及关断，例如半导体激光或闪光灯。由于高电流下电开关的速度限制，增益开关激光器输出的脉冲宽度通常为毫秒量级。台激光器包含的所有脉冲中，每个脉冲都不尽相同。由于每一个脉冲的光束质量都不同，这使得光束质量测量变得困难。总的来说，测量一个长序列脉冲的光束质量，代表的是这些脉冲的平均光束质量。如果想测量单个脉冲的光束质量，需要使用一个与脉冲同步的高速探测器。1.3.6激光器的种类除了根据谐振腔的类型分类外，还可以根据激光器增益介质的不同对激光器进行分类，主要包括化学激光器、气体激光器、全固态激光器、光纤激光器和半导体激光器等，具体分类如下：(1)染料激光器。在染料激光器内，处于溶解状态的光学活性染料在有机溶剂中流动。激光受激辐射的能量主要来自于作为泵浦源的闪光灯和半导体激光器。由于其线宽很宽，染料激光器易于实现脉冲输出。染料出口附近的自由空间谐振腔通常会产生高斯光束。(2)化学激光器。化学激光器是指通过谐振腔内流动的液体或气体的化学反应引起激光跃迁，从而产生激光的激光器。例如氧化碘化学激光···试读结束···...

2022-11-22 度量衡的衡是指什么 度量计算机运算速度常用的单位是